高聚物粘彈性

高聚物粘彈性

基本介紹

高聚物的粘彈性
viscoelasticityofpolymers
高聚物的粘彈性viseoelastieityofpolymers同一高聚物可以呈現彈性固體到粘性液體之間的各種性能。是高聚物力學性能的重要特性。一個理想的彈性固體具有確定的形狀，在外力作用下可以變形，達到新的平衡狀態，與外力的作用時間無關。除去外力後，物體可完全恢復原來的形狀。一個理想的粘性液體則沒有確定的形狀，在外力作用下發生不可逆流動。高聚物的力學行為往往介於彈性固體和粘性液體之間。玻璃態粘彈態橡膠態流動態二…:/之I_/羅{了//彈性固體高聚物的粘彈性示意圖高聚物的粘彈性可以蠕變實驗來顯示。應變與應力的比值稱蠕變柔量J(t)。實驗表明，短時間內J(t)很小(見圖)，約為10刁米/牛頓，與時間無關，相當於一般玻璃態固體的柔量。在很長時間尺度的實驗中，非晶或結晶度不高的高聚物顯示出很大的蠕變柔量，其值約為10巧米/牛頓，也與時間無關，相應於圖中所示的高彈態。在兩者的時間尺度之間，J(t)隨時間明顯變化。線型未交聯的高聚物在更長時間尺度的實驗中進入流動態，蠕變柔量隨時間線性增大。由此可見，高聚物的力學行為，是由實驗所取的時間尺度與高聚物本身的某些基本時間參數(如圖中r、廠等)之間的相對大小決定的。高聚物的粘彈性是與它特有的長鏈分子運動的弛豫特性相關連的。高聚物在外力作用下的力學回響，可以與一般物體一樣，由其內部相鄰原子間的相對移動承擔，也可以是由於一般分子鏈上各原子的協同運動乃至整個分子鏈的協同運動的結果。它們使高聚物顯示不同的力學行為。由於高聚物長鏈分子運動相應弛豫時間通常總是落在實際套用或科學實驗所考察的時間尺度範圍內，因而實際套用中，粘彈性成為高聚物力學行為的一個重要特性。由於物體的弛豫時間是隨溫度而異的，溫度升高則弛豫時間縮短。這樣，在實驗觀察時間固定的情況下，改變溫度從而達到改變弛豫時間和觀察時間相對大小的目的，也可以顯示高聚物的粘彈性。即隨著溫度的變化，高聚物的力學行為也可發生由玻璃態到粘流態的變化，這就是時溫等效原理。測定高聚物粘彈性的實驗方法分兩大類:靜態方法，主要包括蠕變和應力弛豫;動態方法，主要有扭擺法、振簧法、各種強迫振動非共振法和波傳播法等。

正文

理想的彈性固體服從胡克定律,即在應變很小時,應變ε正比於應力σ，,比例常數E是固體的模量,其倒數D為柔量。理想的粘性液體服從牛頓定律，應力正比於應變速率，,式中η為液體的粘度；t為時間。高聚物材料的力學行為既具有彈性又具有粘性，故稱粘彈性。當力學行為可用兩者的線性組合來表達時，稱為線性粘彈性。當應變或應變速率較大，或有其他非線性因素時，其力學行為更加複雜，稱為非線性粘彈性。
應力、應變的實驗方法有拉伸、壓縮、扭轉、彎曲、剪下等多種方式。通常用E和D分別表示拉伸模量和拉伸柔量，用G和J表示切變模量和切變柔量。對各向同性的高聚物，當泊松比v≈0.5（見高聚物模量）時，各種模量或柔量之間有簡單的線性關係，例如：

E(t)＝3G(t) D(t)＝J(t)/3

高聚物的線性粘彈性

高聚物的粘彈性依賴於溫度和外力作用的時間。其力學性能隨時間的變化，稱為力學鬆弛，包括應力鬆弛、蠕變和動態力學性能等。
應力鬆弛是高聚物試樣在恆定應變ε0下，其應力和模量隨時間的變化，如σ(t)＝G(t)ε0,其變化形式如圖1所示。剛發生形變時應力最大，隨後應力隨時間下降。蠕變是試樣在恆定應力σ0下，形變和柔量隨時間的變化,如ε(t)＝J(t)σ0。若在一定時間後將應力除去,形變隨時間逐漸回復，稱為蠕變回復。圖2表示蠕變的一般形式,即從t1時加上應力，到t2時除去應力的過程中應變的不同變化。在交變應力的作用下,粘彈性材料的應變落後於應力的變化,稱為滯後現象。

高聚物粘彈性

一般動態力學實驗的應力可用正弦函式表示，即
σ(t)＝捛sinωt
式中捛是應力的峰值；ω是角頻率。由於應變和應力之間有相位差δ：

式中廲是應變的峰值。把上式展開，得到；
ε(t)＝廲cosδsinωt－廲sinδsin(ωt－π/2)
該式中第一項與應力同相位，是高聚物材料彈性的反映；第二項比應力落後90°，是粘性的反映。
由於應力和應變有相位差，模量將是一個複數，稱為複數模量E*：
E*＝E′(ω)＋iE″(ω)
式中E′(ω)是同相位部分,E″(ω)是異相位部分。如果把應力和應變都寫成複數形式：

則複數模量為：

式中|E*|是複數模量的絕對值，因此得出：

複數模量的實數部分E′（ω） 表示高聚物在應變過程中由於彈性形變而儲存的能量，稱為儲能模量；虛數部分E″(ω)表示應變過程中以熱的形式損耗的能量,稱損耗模量。兩者的比值表示內耗的大小，也稱力學損耗角正切，常用Q-1表示：

由圖3可以看出，當外力的頻率與運動單元固有頻率相近時，E′(ω)有很大的變化,並出現E″(ω)和tgδ的內耗峰。

高聚物粘彈性

粘彈性的力學模型 人們常用理想的彈簧和理想的粘壺以不同方式組合成模型的方法，來模擬高聚物粘彈性的力學鬆弛過程。
麥克斯韋模型 是由一個理想彈簧和一個理想粘壺串聯而成。當一個外力作用於這個模型時（圖4）,兩個元件上所受的應力相同,σ＝σe＝σv(e表示彈簧，v表示粘壺),而總形變為兩者之和ε＝εe+εv，則可得：

這就是麥克斯韋模型的運動方程式。在應力鬆弛情況下，形變保持不變， 0， 令 ， 對 σ求解，得，其物理意義是當應變保持恆定時,應力隨時間呈指數式衰減，τ稱為鬆弛時間。

高聚物粘彈性

開爾文－沃伊特模型 是一個理想彈簧和一個理想粘壺的並聯組合（圖5）,其特點是彈簧和粘壺的應變相同，總應力為兩者之和，因此運動方程式為：

對於蠕變，應力保持恆定，σ(t)＝σ0,令,方程式的解為：

這表明應變隨時間的變化也呈指數的形式。這裡特徵時間常數τ稱為推遲時間。

高聚物粘彈性

鬆弛時間譜和推遲時間譜 麥克斯韋模型和開爾文-沃伊特模型雖可表示出高聚物粘彈行為的主要特徵，但由於高聚物中實際運動的單元的多重性，須用多元件組合的力學模型來描述。圖6的模型是由許多麥克斯韋模型並聯而成的，各單元上的應變相同，總應力是各單元應力之和。其鬆弛模量為：

圖7是由許多開爾文模型串聯而成的模型，各單元上的應力相同。總形變是全部單元的應變之和。蠕變柔量為：

在上述兩種情況中,如果i→∞，可以寫成積分的形式：

式中E(τ)為鬆弛時間譜，D(τ)為推遲時間譜。

高聚物粘彈性

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粘彈性的分子模型 或稱圓珠－彈簧模型，與力學模型相類似，但有一定的分子意義。把高分子鏈分為許多亞分子，每個亞分子用一個珠子表示，珠子集中了亞分子的全部質量，因此在運動中的粘滯阻力也全部集中在珠子上。珠子間用沒有質量的熵彈簧相聯接，當相鄰的兩個珠子間距離變化時，就產生彈性力。對每個珠子來說，彈性力將與粘性力相平衡。採用這個模型，就比較容易解由分子理論導出的數學方程式，從而求得粘彈性的函式。
時－溫等效原理 要使高聚物中某個運動單元有足夠大的活動性而表現出力學鬆弛現象，需要相應的鬆弛時間。升高溫度可以縮短鬆弛時間，所以同一力學鬆弛現象，既可在較高的溫度和較短的時間內觀察到，也可以在較低的溫度和較長的時間內觀察到。因此升高溫度和延長觀察時間或降低頻率對分子運動是等效的，這個等效性可以藉助於移動因子aT來體現：

式中T為試驗溫度，T0為參考溫度。圖8是移動因子對溫度的作圖。
利用時間和溫度的這種等效關係，可以對不同溫度或不同頻率下測得的高聚物力學性能進行比較或換算，從而得到一些實際上無法直接測量的結果。例如，可以用不同溫度下的應力鬆弛曲線來繪製成在某一參考溫度的組合曲線。
圖9中左邊是不同溫度下測得的聚異丁烯的應力鬆弛曲線，右邊是按照時－溫等效原理平移成參考溫度為25℃的組合曲線，它包含許多個數量級的時間。

高聚物粘彈性

高聚物粘彈性

在繪製組合曲線時，各條實驗曲線在時間坐標上的平移量是不同的。根據經驗，若取高聚物的玻璃化溫度Tg作參考溫度,則幾乎全部非晶態聚合物的aT與(T-Tg)之間的關係都可用同一個方程式表示：

這就是WLF方程。WLF由M.L.威廉斯、R.F.蘭德爾、J.D.費里三人的姓的為首字母組成。由這個方程可計算各個溫度下的平移量來繪製組合曲線。
玻耳茲曼疊加原理　判斷高聚物是否呈線性粘彈性的一個重要依據。它指出，高聚物的力學鬆弛(如蠕變)是整個負荷歷史的函式，每個負荷對高聚物的蠕變的貢獻是獨立的，因而各負荷的總效應等於各負荷效應之和，總形變是負荷所貢獻於形變之和。利用這個原理，可以根據有限的實驗數據來預測高聚物在很寬的負荷範圍內的力學性能。

高聚物的非線性粘彈性

高聚物材料在許多實際套用中，雖然其最後的應變可以恢復到原狀，但其粘彈性並不符合玻耳茲曼疊加原理的線性關係，其原因有二：第一，可能是應變或應變速率較大，不符合線性粘彈性的定義；第二，即使是小應變，但時間較長時，仍不能保持線性關係。
目前對非線性粘彈性尚無恰當的描述方法，也未能充分認識它的物理本質。在實際情況中，粘彈性還受到材料形狀、分子取向、結晶形態以及分子量等的影響。所以，比較完善的非線性粘彈性理論還有待研究。
參考書目
　J.D.Ferry,Viscoelastic Properties of Polymers,3rd ed., John Wiley & Sons, New York, 1982.
　於同隱等著：《高聚物的粘彈性》，上海科學技術出版社，上海，1984。

配圖

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