哈密頓-雅可比方程:在物理學裡，哈密頓-雅可比方程（Hamilton- -百科知識中文網

簡介

哈密頓—雅可比方程（HJE）是經典哈密頓量一個正則變換，經過該變換得到的結果是一個一階非線性偏微分方程，方程之解描述了系統的行為。與哈密頓運動方程的不同之處在於 HJE 是一個偏微分方程，每個變數對應於一個坐標，而哈密頓方程是一個一階線性方程組，每兩個方程對應於一個坐標。HJE 可以漂亮地解析一些重要問題，例如克卜勒問題。

HJE 是唯一能夠將粒子運動表達為波動的一種力學表述。因此，HJE 滿足了一個長久以來理論物理的研究目標（早至 18 世紀，約翰·伯努利和他的學生皮埃爾·莫佩爾蒂的年代）；那就是，尋找波傳播與粒子運動的相似之處。力學系統的波動方程與薛丁格方程很相似；但並不相同。稍後會有詳細說明。HJE 被認為是從經典力學進入量子力學最近的門階。

數學表述

哈密頓-雅可比方程是一個一階非線性偏微分方程。用數學表達

其中，是哈密頓量，未知函式稱為 哈密頓主函式，是廣義坐標，是積分常數， t是時間。

假若能夠找到哈密頓主函式 S的形式，就可以計算出廣義坐標與廣義動量隨時間的演變。這樣，可以完全地解析物理系統隨時間的演化。

說明：矢量與標量分別用粗體與斜體顯示。例如，位置矢量通常用 r表示；而其大小則用 r來表示。

各種力學表述的比較

哈密頓-雅可比方程是一個一階非線性偏微分方程；其中，函式有個廣義坐標，和個獨立的積分常數。在 HJE 中，哈密頓主函式 S有一個很有意思的屬性，它是一種經典作用量。

與拉格朗日力學的拉格朗日方程比較，哈密頓力學裡使用共軛動量而非廣義速度。並且，哈密頓方程乃是一組個一階微分方程，用來表示個廣義坐標和個廣義動量隨時間的演變，而拉格朗日方程則是一組個二階微分方程，用來表示個廣義坐標隨時間的演變。

因為 HJE 等價於一個最小積分問題（像哈密頓原理）， HJE 可以用於許多關於變分法的問題。更推廣地，在數學與物理的其它分支，像動力系統、辛幾何、量子混沌理論，都可以用 HJE 來解析問題。例如，HJE 可以用來找尋黎曼流形的測地線，這是黎曼幾何一個很重要的變分法問題。

詳解

在哈密頓力學裡，正則變換將一組正則坐標變換為一組新的正則坐標，而同時維持哈密頓方程的型式（稱為 型式不變性）。舊的哈密頓方程為

新的哈密頓方程為

這裡，、分別為舊的哈密頓量與新的哈密頓量，是時間。

假若，使用第二型生成函式來生成新正則坐標，則新舊正則坐標的關係為

而新舊哈密頓量的關係為

1.哈密頓主函式

假若，可以找到一個第二型生成函式。這生成函式使新哈密頓量恆等於 0 。稱這個生成函式為 哈密頓主函式。那么，新哈密頓量所有的偏導數都等於 0 。哈密頓方程也變得非常的簡單：

這樣，新正則坐標都成為運動常數、：

由於，代入舊哈密頓量，則可得到哈密頓-雅可比方程：

解析問題的重要關鍵是必須找到哈密頓主函式的方程。一旦找到這方程，因為

給予 q與 p在時間的初始值，與，可以求出運動常數 a, b。知道這兩組運動常數，立刻可以得到舊正則坐標 q與 p隨時間的演變。

2.哈密頓特徵函式

假設，哈密頓量不顯含時：。那么，

哈密頓量是一個運動常數，標記為：

哈密頓主函式可以分離成兩部分：

其中，不含時間的函式稱為 哈密頓特徵函式。

思考一個新的正則變換。設定哈密頓特徵函式為一個第二型生成函式：

那么，哈密頓-雅可比方程變為

由於哈密頓特徵函式不顯含時，新舊哈密頓量的關係為

新正則坐標隨時間的導數變為

，設定為，

所以，新正則坐標變為

假若，能找到哈密頓特徵函式，給予舊廣義坐標與舊廣義動量在時間的初始值，與，依照前面所述方法，就可以求出舊正則坐標隨時間的演變。

分離變數法

哈密頓-雅可比方程最有用的時候，是當它可以使用分離變數法，來直接地辨明運動常數。假設，HJE 可以分為兩部分。一部分只跟廣義坐標、哈密頓主函式的偏導數有關，標記這部分為。另一部分跟、無關。對於這狀況，哈密頓主函式 S可以分離為兩個函式。一個函式除了廣義坐標以外，跟任何其它廣義坐標無關。另外一個函式跟無關。