穩恆磁場
靜電場中導體內部場強處處為零,導體的電位處處相等，且在導體表面外附近，電場同導體表面垂直；此外，靜電場中沒有電流，不存在電流產生的磁場，即靜電場與磁場沒有必然的聯繫。穩恆電場只要求電荷分布不隨時間變化，允許導體中存在不隨時間變化的電流。因此，穩恆電場中導體內部的電場強度可以不為零，導體內兩點之間可以有電位差，在導體表面外附近，電場同導體表面一般不垂直；此外，穩恆電場總是伴隨著穩恆磁場。
非靜電力
在穩恆電場作用下，導體內部自由電荷作穩恆流動，形成穩恆電流場，流入任意區域的電流等於流出該區域的電流,即對任意封閉曲面 S，電流密度 J的總通量為零 ，
或電流密度 J的散度恆為零 ，
此式稱為電流的穩恆條件。
穩恆條件
由此可得出穩恆電流場的電流線（即這樣一些曲線，曲線上每一點的切線方向都同該點的電流密度 J的方向一致）必定是閉合曲線。然而導體中電荷的流動必定造成能量的耗散，僅有穩恆電場不可能維持電流線的閉合性。因此,要維持穩恆電流,必須有非靜電力的作用。提供非靜電力的裝置是電源，它把其他形式的能量轉換為電能以維持電荷的穩恆流動。穩恆電流是在電場力和電源提供的非靜電力共同作用下形成的。以 K表示作用在單位正電荷上的非靜電力,普遍的歐姆定律微分形式應在歐姆定律微分形式 J=σ E 中加上非靜電力的貢獻，即成為 ，
式中σ為導體的電導率。在電源的外部， K=0,只有電場，上式化為 J=σ E；在電源的內部,除了存在電場之外,還有非靜電力 K。 K的方向同 E的方向相反。當電源與用電器相連線時，在電源內部，非靜電力克服電場力的反作用，將正電荷由電源的負極移動到正極，消耗電源所貯存的能量,提高電荷的電勢能；而在電源外的電路中,電場力的作用使正電荷由正極回到負極,其電勢能降低,轉化為電路中耗散的熱和其他形式的能量。在整個路程中，電流形成閉合循環。
穩恆電流不會造成電荷的累積，而且均勻導體內部沒有淨電荷，電荷只能分布在導體的表面以及導體中電導率不均勻的地方，並且不隨時間改變，它們是激發穩恆電場的源。因此穩恆電流、電荷分布以及穩恆電場是相互制約的。
基本公式 在穩恆情況下，電場和電流滿足的方程為
高斯定理 ，
環路定理 ，
穩恆條件 ，
描述電介質性質的方程 ，
。
環路定理說明存在電位 嗞，引入。
在均勻導體中，不存在非靜電力( K=0)的區域內,電位滿足拉普拉斯方程 。
在界面上（忽略接觸電位差），電位滿足的邊界條件是：①電位函式連續， 嗞1= 嗞2；②電流密度的法向分量連續，即。當電介質的分布及非靜電力給定時，可根據以上方程確定穩恆電場和電流的分布。
拉普拉斯方程
穩恆電流場的電位同靜電場的電位滿足相同的拉普拉斯方程（見泊松方程和拉普拉斯方程），當它們具有相似的邊界時，方程的解是相似的。因此可用穩恆電流場模擬靜電場，這是實驗研究靜電場的常用方法。
