縫隙天線
正文
無限大和無限薄的理想導電平面上的縫隙稱為理想縫隙。理想縫隙上的電場與縫隙的長邊垂直，其振幅在縫隙的兩端下降為零。這一電場分布與具有相同尺寸的導體振子（稱為互補振子）上的磁場分布(即電流分布)完全一樣。根據電磁場的對偶性可知，理想縫隙所輻射的電磁場與互補振子產生的電磁場具有相同的結構，只是振子的電場矢量對應於縫隙的磁場矢量，振子的磁場矢量對應於縫隙的電場矢量而已。因此。縫隙在遠區的電場矢量E和磁場矢量H的方向如圖中a,縫隙在yz平面內的方向圖為8字形,而在xy平面內的方向圖為圓形。理想縫隙的輸入阻抗與互補振子的輸入阻抗之積為z娿/4，z0為周圍媒質的波阻抗。對於有限導體平面或曲面上的實際縫隙，只要導體面尺寸比波長大得多，特別是縫隙窄邊方向的尺寸較大，曲率較小，則其基本特性便近似於理想縫隙。
縫隙天線縫隙天線一般用於微波波段的雷達、導航、電子對抗和通信等設備中，並因能製成共形結構而特別適宜於用在高速飛行器上。中國第一顆人造衛星就使用了縫隙天線。60年代以來，波導縫隙陣天線（包括形成相位掃描或頻率掃描的面陣），因易於控制各縫隙的激勵以得到特定的口徑場分布，結構簡便，已獲得迅速的發展和套用。超低副瓣天線（副瓣電平低於－40分貝）就是在60年代後期用波導縫隙陣首先實現的。
