正文
物質內部相鄰原子的電子之間的交換作用和磁偶極矩的相互作用，使這種自旋的進動狀態向磁有序體的其他部分傳播，成為自旋波。它是磁有序體中自旋的集體運動模式,其波長為10-3～10-8米或更短,取決於頻率和外加偏磁場。自旋波按波長可分為靜磁波、偶極矩-交換波和交換波三類。靜磁波的自旋波長介於10-3～10-6米之間，接近於磁體的線度,因而可忽略交換作用，但必須考慮邊界效應。在鐵磁共振實驗的附加峰（副峰）中，1956年，R.L.懷特和I.H.索爾特首次觀察了亞鐵磁體中的靜磁模。1961年，R.W.達蒙等研究了平面結構中的靜磁模。1965年,F.A.奧爾森在YIG（釔鐵石榴石）單晶上觀察到表面自旋波的傳播。70年代開始研究在 GGG(釔鎵石榴石)上外延YIG單晶薄膜中傳播靜磁波。
靜磁波在有限尺寸的磁介質中傳播時，磁介質內部和表面上的磁矩受到不同的偶極矩場作用，同時由於其磁各向異性而有不同的應力分布，因而表面層的自旋所受的作用力矩與內部自旋所受的不同，從而出現不同的進動頻率。當靜磁波在磁介質體內傳播時，稱為靜磁體波。其能量在整個材料內按三角函式規律分布，此時表面自旋可能不被激發而處於釘扎狀態；同樣也可能出現只有表面層被激發而進動的自旋模式，它沿表面層傳播，其振幅自表面向體內按指數律衰減，這種靜磁波稱為靜磁表面波。
利用靜磁波的慢波特性(傳播速度為104～106米/秒)以及可以磁控相速、群速的性能，可製成新型的微波信息處理器件，實現諸如延時、相移、帶通濾波和脈衝壓縮等功能。
參考書目
M. S. Sodha and N. C. Srivastava, Microwave Propagation in Ferrimagnetic, Plenum Press, New York, 1981.
