超導電子學
簡史 1908年,荷蘭H.K.翁納斯首次使氦氣液化,成功地獲得4.2K低溫。1911年，他在研究各種金屬在低溫下的電阻性質時發現了汞的超導電性。1933年，W.邁斯納和R.奧森菲爾德發現磁場不能進入超導體內部的新現象，即邁斯納效應。這表明超導體具有完全抗磁性。為了解釋超導體的理想導電性（零電阻現象）和完全抗磁性這兩個基本特性，1935年德國物理學家F.W.倫敦指出，超導性是一種巨觀體系的量子效應，並基於超導性與液氦4 He的超流動性的相似性而將其統稱為超流體,建立了超導唯象方程即倫敦方程。它指出磁場被排斥到厚度為λ 的倫敦穿透深度的表面薄層中，從而解釋了邁斯納效應。
電子-模型圖 
)來描述(相當倫敦理論中的超導波函式)，由此建立了金茲堡-朗道方程,也稱GL方程。它惟象地綜合了當時超導體已有的巨觀規律。另外，由於對超導體熱力學性質的研究,人們建立了二流體模型和能隙理論。1950年,J.R.施里弗提出電子－聲子的相互作用在低溫下導致超導性（電阻消失），並導出了同位素效應。上述理論和效應都沒有從根本上說明超導電性的物理實質。直到1956年，L.N.庫柏提出在超導體中有電子對，並於1957年建立了巴丁-庫柏-施里弗超導微觀理論,簡稱BCS理論。這一理論較為完滿地解答了超導電性的物理本質。1962年，英國劍橋大學B.D.約瑟夫遜在關於隧道超流現象的著名論著中預言了超導隧道效應，也稱約瑟夫遜效應。1963年實驗證實了隧道超流現象確實存在。隨後發現了Jc-H關係、I-υ 階梯特性和自感應階梯。1964年，默塞里奧與西爾弗發現約瑟夫遜雙結量子干涉現象，兩年後發明了雙結磁強計。直流約瑟夫遜效應遂得以建立起嚴格的理論。人們從而發現紅外檢測的機理並觀察到約瑟夫遜結的微波輻射效應、倍頻、分諧波和混頻效應，並用約瑟夫遜效應測定物理常數e/h值，製作出超導伏特計,發明記憶儲存元件等。1970年又發明了單結環路的射頻超導量子干涉器件等。約瑟夫遜效應從實驗階段走向了套用階段，由此繁衍出的各類超導器件在現代各學科中獲得廣泛套用，並形成一門嶄新的超導電子學。為此，超導遂道效應發現者約瑟夫遜、隧道技術開創者江崎玲於奈，以及半導體隧道和超導隧道間的橋樑架設者I.賈埃弗三人獲得1973年諾貝爾獎金。 學科內容 超導電子學的理論是以超導體的兩個基本特性即零電阻的理想導電性和邁斯納效應的完全抗磁性為基礎，以超導微觀理論和超導約瑟夫遜效應為核心。理想導電性是指導體電阻突然消失的零電阻特性，又稱超導電性。具有超導電性的物質稱為超導體，迄今已發現28種金屬、上千種化合物和合金是超導體。材料處於超導狀態簡稱超導態。完全抗磁性是指超導體在超導態時將其內部磁場完全排出體外的現象，又稱邁斯納效應。在超導基本理論的研究中，還發現有同位素效應和庫柏對的重要規律和概念。同位素效應是指由不同的同位素做成的超導元素材料,其臨界溫度Tc和同位素質量M服從Tc·Mα ＝常數的實驗和理論規律。庫柏對是指兩個電子動量相反，自鏇相反，其間的吸引作用最強。如果這個吸引的聲子作用勝過排斥的庫侖作用，則兩電子之間的淨作用力是吸引力。只要存在淨的吸引作用，不管如何弱，兩電子也會互相圍繞著運動而束縛在一起。這樣一對電子稱為庫柏對。
超導微觀理論 這個理論認為，超導電子就是組成庫柏對的那些電子,它們處於凝聚狀態。T＝0時,所有電子都組成庫柏對，它們都是超導電子。在T厵0時，晶格的熱振動可能把一些庫柏對拆散,使其成為正常電子,溫度越高，庫柏對越少，正常電子越多。臨界溫度為Tc時，所有庫柏對全部拆散，所有電子都是正常電子，即非配對電子，材料完全處於正常態。這一理論從量子學說出發，揭示了超導電性的主要因素，解釋了超導態的基本特性。
高頻電磁特性 超導體在微波頻率下所具有的超導電性。在高頻下,當光量子的能量大於超導體的能隙2Δ時，由於超導體吸收電磁波能量，庫柏對被拆散成單個電子，超導態轉變成正常態，這時的高頻頻率稱為轉變頻率。不同超導體的轉變頻率各不相同,一般在1012 赫左右。在理論上，造成這時高頻電磁損耗的剩餘表面電阻Rs，取決於溫度、頻率、穿透深度、電子費米速度、相干長度、電子平均自由程和超導能隙，其近似表達式為
約瑟夫遜效應 兩塊或兩片超導體之間存在的勢壘層（10～20埃）或弱連線形成超導結時，超導電子對通過這些結而呈現的一系列電學、磁學和輻射方面的特性、統稱為約瑟夫遜效應或超導電子隧道效應。
超導體有兩類:①超導體界面能為正，金茲堡-朗道參量k小於
,它只有一個臨界磁場和兩種狀態;②超導體界面能為負，k大於，有兩個臨界磁場和三種狀態。弱連線超導體是兩個超導體由另一物體（可以是超導體，也可以是包括絕緣介質在內的非超導體）連線起來，形成具有如下性質的體系：很小的超流電流Is從一個超導體流向另一個超導體。弱連線超導體有時也稱超導結。已發現的弱連線超導體有約瑟夫遜隧道結（鄰近效應結）、超導橋、點接觸結、交叉線和超導體－非超導體-超導體（SNS）結等(圖1)。 
超導電子學超導量子干涉效應 鑒於約瑟夫遜結的臨界電流Ic對磁場的變化特別敏感，J.E.默塞里奧用兩個性能理想一致的約瑟夫遜結構成環路,磁場作用於結A和結B,產生量子相位差，改變了超導電子流體的相位特性現象。它正如一束單色光通過狹縫A、B形成光程差產生干涉一樣，所以稱為超導量子干涉效應，或稱默塞里奧效應。
交流約瑟夫遜效應 超導結在直流電壓作用下產生交變電流，從而輻射電磁波的特性，稱為交流約瑟夫遜效應。
套用 利用超導體的某些特性和約瑟夫遜效應製成了一系列高靈敏電子儀表和精密測量設備。這些設備已廣泛套用於空間電子技術、射電天文、雷達、通信、無線電導航、電子對抗、電子計算機、微波和毫米波技術、雷射與紅外、基礎理論與理化實驗以及微電子學、生命科學等各個方面，有的已取得重大進展。
超導電子學
和信號頻率fs同時照射到約瑟夫遜結上,取出|－fs|中頻實現基波混頻；取出|n－fs|中頻，實現諧波混頻；還可以在結上加一偏壓υ0,本身產生
的高頻振盪,實現自本振混頻。③超導參量放大器：約瑟夫遜結在零偏壓時呈現非線性感抗，通過適當的泵源使感抗發生變化，像變容管那樣實現參量放大而製成超導參量放大器和超導參量上變頻器。它有兩種結構：使用外部微波信號源激勵和利用約瑟夫遜結自身振盪來實現內部激勵。超導參量放大器激勵功率小、 瞬時頻頻寬、 噪聲低，可能用於亞毫米波。④超導振盪器：根據交流約瑟夫遜效應，一個以直流電壓偏置的超導結能產生一個相應的振盪信號。實驗測得的單個超導結輸出功率約為 10-9 瓦。因此，可用多結陣列方法實現相干輻射,其最大輸出功率可達10-6 瓦左右。這種振盪器能覆蓋直到1012 赫的整個頻域,可能成為相干光和微波之間的有效頻率源。⑤超導諧振腔，用超導材料做成微波諧振腔，當處於超導態時剩餘表面電阻很低，可使諧振腔的 Q值大大提高，因而具有非常窄的頻寬和單純的諧振模。由理論分析可知，腔中心頻率近似式為
，若諧振腔Q的初始值為108 ，如變化一倍所產生的頻率變化只在10-16 量級。超導諧振腔利用高Q 特性，可對微波振盪源進行穩頻。1974年人們用超導腔對耿氏振盪器進行穩頻，在 100秒的時域內達到3×10-16 的短期頻率穩定度,比穩定度最高的氫原子鐘還高二個數量級。使用這樣的超導腔穩頻振盪器，可將深空飛行器的位置準確地定位在10米以內。超導腔主要用於電子直線加速器，也可用於微波濾波器、頻率預選器、鑒頻器和高功率微波輻射器等。⑥超導微帶傳輸線：普通微帶線 Q值最多為200左右，而超導微帶線的Q值可達105 。因為超導體在高頻下電磁損耗很低,且超導微帶線基片藍寶石的損耗角正切在4.2K下比常溫低兩個數量級。此外，它無色散特性，可使信號在特高速和超微型化的情況下無畸變地傳輸。 
超導電子學電壓基準 利用約瑟夫遜交流效應中電壓與頻率的關係，在超導結以直流電壓V0偏置時能產生頻率為f0＝
的振盪電流。如果同時在結上輻照以頻率為f的微波，則由於f對頻率為f0的約瑟夫遜振盪的相位調製,在超導結的I-V 特性上會出現電流階梯，第 n個階梯處的電壓為
。f反映直流電壓Vn,而把υn和基準電池的電動勢聯繫起來，即套用某種類型的電壓比較儀建立兩者之間電壓傳遞關係，就可把頻率和基準電池的電動勢直接聯繫起來。國際比對 
的測量系統的精度為±2×10-7 ，而測量微波頻率f比較容易達到10-9 量級的準確度，故能高精度保持伏特基準。 超導計算機 1956年，人們利用超導態與正常態轉換速度很快的原理製成冷子管。在兩種超導體交叉薄膜間用一絕緣體隔開，其中一個超導體起開關作用，另一個超導體起控制作用。但冷子管不能達到很高的開關速度。因此，1967年又利用超導結製作了超導隧道冷子管。稍低於超導結臨界電流的門電流通過超導結，當結處於超導態時，結區間為零電壓。結區上方用一超導帶作控制線，當通電流時，電流產生的磁場使臨界電流Ic減小，從而使零電壓變為非零電壓狀態；去掉控制電流，結區又回到零電壓狀態。這就是超導計算機中的開關原理。
約瑟夫遜結用作計算機的邏輯和存儲元件具有輸出電壓高、開關時間短、功耗低等優點。其運算速度比現有高性能半導體積體電路快10～20倍，功耗小到四分之一。利用約瑟夫遜結可構成各種邏輯、觸發器和存儲器等電路。
超導微處理機及其陣列機在軍事方面有重要的用途。正在研製的超導微處理機包括有4000個邏輯門、32千位存儲器，而體積只有25厘米3 ,周期時間僅為2.5納秒,功耗為150毫瓦。
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