理論詮釋
微觀體系的狀態由波函式 Ψ( r, t)描寫,它隨時間的演化遵守含時薛丁格方程。當外力場 V( r)不隨時間變化時,薛丁格方程有如下形式的特解:
ψ( r, t)= ψ( r) e
式中 E為粒子能量的可能取值,即能量本徵值。這樣的波函式所描寫的狀態就是定態。薛丁格方程的一般解是能量不同的定態的疊加態,是非定態。處於定態體系,其能量取確定值 E,處於非定態體系的能量則不取確定值。
定態與非定態(stationary state and non-stationary state)是指量子力學中微觀體系狀態的兩種不同類型。定態是體系的空間分布和各物理量 取值機率不隨時間改變的狀態,非定態則與此相反。
理論詮釋
微觀體系的狀態由波函式 Ψ( r, t)描寫,它隨時間的演化遵守含時薛丁格方程。當外力場 V( r)不隨時間變化時,薛丁格方程有如下形式的特解:
ψ( r, t)= ψ( r) e
式中 E為粒子能量的可能取值,即能量本徵值。這樣的波函式所描寫的狀態就是定態。薛丁格方程的一般解是能量不同的定態的疊加態,是非定態。處於定態體系,其能量取確定值 E,處於非定態體系的能量則不取確定值。
非定態操作的過程即為非定態過程。過程,一種既古老卻又現代的生產方式,用來使原料的物理/化學性質產生變化,其歷史可以追溯遠古。過程的操作方式可分為間歇和連...
定義 非定態操作特點又稱非穩態。在一體系中,各部位的溫度、流速等物理參數隨時間發生變化,這種體系稱為非定態。非穩態油藏的形成是由於地質構造的變動、儲層非均質性或其他因素,導...
簡介 非穩態油藏特徵 非穩態油藏動力學機制對於大量的實際物理問題,Schrodinger方程能有精確解的情況很少。通常體系的 Hamilton 量是比較複雜的,往往不能精確求解。因此,在處理複雜...
簡介 定態微擾理論 非簡併態微擾論 簡併態微擾論量子力學中求解粒子問題常歸結為解薛丁格方程或定態薛丁格方程。薛丁格提出的量子力學基本方程。建立於1926年。它是一個非相對論的波動方程。
數學原理 方程形式在實際的半導體器件中,半導體材料不可能是無窮大的,總有一定的邊界,因此表面(邊界)效應對半導體器件的特性具有非常重要的影響。實際上,在多數情況下半導體器...
表面態的形成 發展與現狀 分類穩定態(stable state)是指不論有無外界影響,系統的狀態參數不隨時間而變化的狀態。
含義 判斷穩定態的注意事項 穩定態在不同領域中的含義將所處理的固體破碎、研磨成細粉,增加固體與氣體的接觸面積,縮短顆粒內部的傳遞和反應距離。自下而上流經這些粉料的氣體,在達到一定速度時,會將固體顆粒懸浮起...
正文始態,熱力學相關概念,與終態相對應,常用來表示研究系統的起始狀態,在熱力學中是研究時的重要概念。同時,在化學反應計算的研究中與終態法密切相關。
定義 始態與蓋斯定律 始態與終態法非定常流,運動不平衡的流動,在流場中各點流速隨時間變化,各點壓強,黏性力和慣性力也隨著速度的變化而變化。自由流是指飛機前未經擾動的來流,也即沒有飛機等乾...
背景 簡介 相關研究 俯仰振盪三角翼在非定常自由流中的運動