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庫塔-儒可夫斯基後緣條件
根據Kutta、儒可夫斯基升力環量定律，對於定常、理想、不可壓流動，在有勢力作用下，直均流繞過任意截面形狀的有環量繞流，翼型所受的升力為
需要說明的是，不管物體形狀如何，只要環量值為零，繞流物體的升力為零；對於不同的環量值，除升力大小不同外，繞流在翼型上前後駐點的位置不同。這就是說對於給定的翼型，在一定迎角下，按照這一理論繞翼型的環量值是不定的，任意值都可以滿足翼型面是流線的邊界條件。但實際情況是，對於給定的翼型，在一定的迎角下，升力是唯一確定的。這說明對於實際翼型繞流，僅存在一個確定的繞翼型環量值，其它均是不正確的。那么，如何確定這個環量值，可從繞流圖畫入手分析。
當不同的環量值繞過翼型時，其後駐點可能位於上翼面、下翼面和後緣點三個位置的流動圖畫。後駐點位於上、下翼面的情況，氣流要繞過尖後緣，勢流理論得出，在該處將出現無窮大的速度和負壓，這在物理上是不可能的。因此，物理上可能的流動圖畫是氣流從上下翼面平順地流過翼型後緣，後緣速度值保持有限，流動實驗也證實了這一分析，Kutta、儒可夫斯基就用這一條件給出確定環量的補充條件。
庫塔-儒可夫斯基後緣條件表達
庫塔-儒可夫斯基後緣條件表達如下：（1）對於給定的翼型和迎角，繞翼型的環量值應正好使流動平滑地流過後緣去。
（2）若翼型後緣角>0，後緣點是後駐點。即V1=V2=0。
（3）若翼型後緣角=0，後緣點的速度為有限值。即V1=V2=V<>0。
（4）真實翼型的後緣並不是尖角，往往是一個小圓弧。實際流動氣流在上下翼面靠後很近的兩點發生分離，分離區很小。所提的條件是p1=p2 V1=V2
環量的產生與後緣條件的關係
根據海姆霍茲旋渦守衡定律，對於理想不可壓縮流體，在有勢力作用下，繞相同流體質點組成的封閉周線上的速度環量不隨時間變化。dG/dt=0。翼型都是從靜止狀態開始加速運動到定常狀態，根據旋渦守衡定律，翼型引起氣流運動的速度環量應與靜止狀態一樣處處為零，但庫塔條件得出一個不為零的環量值，這是乎出現了矛盾，如何認識呢。環量產生的物理原因如何。為了解決這一問題，在翼型靜止時，圍繞翼型取一個很大的封閉曲線。（1）處於靜止狀態，繞流體線的速度環量為零。（2）當翼型在剛開始啟動時，因粘性邊界層尚未在翼面上形成，繞翼型的速度環量為零，後駐點不在後緣處，而在上翼面某點，氣流將繞過後緣流向上翼面。隨時間的發展，翼面上邊界層形成，下翼面氣流繞過後緣時將形成很大的速度，壓力很低，從有後緣點到後駐點存在大的逆壓梯度，造成邊界層分離，從產生一個逆時針的環量，稱為起動渦。
（3）起動渦離開翼緣隨氣流流向下游，封閉流體線也隨氣流運動，但始終包圍翼型和起動渦，根據渦量保持定律，必然繞翼型存在一個反時針的速度環量，使得繞封閉流體線的總環量為零。這樣，翼型後駐點的位置向後移動。只要後駐點尚未移動到後緣點，翼型後緣不斷有逆時針旋渦脫落，因而繞翼型的環量不斷增大，直到氣流從後緣點平滑流出（後駐點移到後緣為止）為止。
結論
由上述討論可得出：（1）流體粘性和翼型的尖後緣是產生起動渦的物理原因。繞翼型的速度環量始終與起動渦環量大小相等、方向相反。
（2）對於一定形狀的翼型，只要給定繞流速度和迎角，就有一個固定的速度環量與之對應，確定的條件是庫塔條件。
（3）如果速度和迎角發生變化，將重新調整速度環量，以保證氣流繞過翼型時從後緣平滑匯合流出。
（4）代表繞翼型環量的旋渦，始終附著在翼型上，稱為附著渦。根據升力環量定律，直勻流加上一定強度的附著渦所產生的升力，與直勻流中一個有環量的翼型繞流完全一樣。
歷史
Kutta(1867-1944)，德國數學家，1902年提出翼型繞流的環量條件。儒可夫斯基(1847-1921)，俄國物理學家，1906年獨立提出該條件。
