概述
測量方法及原理
圓柱體瞬態熱流法
將初始溫度(T_0)均勻的試樣,迅速置於一溫度較高的恆溫(T_b)湍流環境中。根據試樣新溫度(T)隨時間(t)的變化規律,確定試樣物料的導溫係數α(m^2/s)。
由於試樣管長徑比較大,故其導熱過程可按無限長圓柱的徑向非穩態導熱過程處理,其導熱微分方程如下:
∂T/∂t=α((∂^2 T)/(∂t^2 )+1/r ∂T/∂r ) (6)
定解條件
IC:t=0,T=T_0,BC:r=0,∂T/∂t=0,r=r_0,T=T_b。
用分離變數法求解方程(1),並代入定解條件可得特解,其特解為含有貝塞爾函式的無窮級數解
(T-T_b)/(T_(0-) T_b )=∑_(n=1)^∞▒2/(μ_n J_1 (μ_n ) ) J_0 (μ_n r/r_0 ) e^(-μ_(n^2 ) F_0 ) (7)
當傅立葉準數時間F_0=(α∙t)/(r_0^2 )>0.2時,方程(2),收斂極為迅速,故可取上述級數解的第1項(n=1)即可滿足要求。當畢渥特準數Bi>100時,μ_1趨於一常數。將方程(2)兩邊取對數並整理得
ln〖(T_b-T)〗=A∙t+C (8)
方程(3)為一線性方程,式中A= (-μ_1^2 α)/r^2 ,C為常數。
用對數溫差即ln〖(T_b-T)〗對時間t作圖或用最小二乘法線性回歸得到斜率A,則物料的導溫係數可由下式獲得:
α=-A〖(r_0/μ_1 )〗^2 (9)
測試選擇在正規狀況階段進行。方程(3)和(4)是測定導溫係數的主要依據,式中r_0=0.01m為薄壁銅管內半徑,μ_1=2.4048。