類型
直流放電
圖1 直流放電各區域的伏安特性曲線通常指低頻放電，在氣壓和電流範圍不同時，由於氣體中電子數、碰撞頻率、粒子擴散和熱量傳遞速度不同，會出現暗電流區、輝光放電區和弧光放電區（圖 1）。電流的大小是根據電源負載特性曲線（圖 1）中兩條相應於電阻R1、R2的下降直線和放電特性曲線的交點(工作點A、B、C)確定的。
①暗電流區電子在電場加速的情況下，獲得足夠能量，通過與中性分子碰撞，新產生的電子數迅速增加，電流增大到10～10-安時，在陽極附近才出現很薄的發光層。
②輝光放電區電流再增大（10～10安）時，在較低的氣壓條件下，陰極受到快速離子的轟擊而發射電子，這些電子在電場作用下向陽極方向加速運動。陰極附近有一個電位差很大的陰極位降區。電極之間的中間部分是電位梯度不很大的正柱區，其中的介質是非平衡電漿。正柱區的電子和離子以同一速度向壁面擴散，並在壁面複合，放出能量(這是沒有氣體對流時的情況)。經典理論中電子密度在橫截面上的分布是貝塞耳函式的形式。在陽極附近有一個幾毫米厚的陽極位降區，其中的電位差與氣體電離電位的數值大致相等。
③弧光放電區當電流超過 10安且氣體壓力也較高時，正柱區產生的焦耳熱大於粒子擴散帶到壁面的熱量,使正柱區中心部分溫度升高,氣體電導率增加，以致電流向正柱區中心集中，形成不穩定的收縮現象。最後，導電正柱縮成一根溫度很高、電流密度很大的電弧，這就是弧光放電。在陰極,電流密度達10～10安/厘米，形成"陰極斑點"，根據熱電子發射（熱陰極）或場致發射（冷陰極）的機理，發出電子。在陽極也有"陽極斑點"。由於電子帶著本身的動能進入陽極，進入時又放出相當於逸出功的能量，再加上陽極位降區的發熱量，使陽極加熱比陰極大得多。弧光放電的陰極和陽極位降區電位降總共不過一二十伏，中間是正柱區。
弧柱中熱量的散失主要依靠熱傳導、對流和輻射。在定常、軸對稱、洛倫茲力和軸向熱傳導可忽略，以及氣體壓力和軸向電場在橫截面上呈均勻分布的條件下，根據氣體性質參數和管道的幾何形狀對磁流體力學基本方程組進行簡化，可以算出管道中氣流速度和溫度分布以及電弧各參量。
電弧中電流密度高，往往存在著磁流體力學效應。外加磁場或自身磁場較強時,電弧受到洛倫茲力J×B(J是電流密度,B是磁感應強度）的作用。電弧在垂直磁場作用下所作的鏇轉運動，可使氣體加熱得更為均勻，並使弧根在電極上高速運動，從而減少電極燒損，還對電弧的穩定有明顯影響。自身磁場對電弧有箍縮作用，產生的磁壓(P=B/2μ，式中μ為磁導率)梯度能導致氣體的巨觀流動。在陰極附近，由於電流密度很大，相應的磁壓較高。離開陰極後，電弧截面加大，磁壓沿軸向降低，引起氣體由陰極區向正柱區流動，形成陰極射流，其流速可達到100米/秒左右。在陽極斑點附近也存在著同樣機理的陽極射流。
交流放電
通常指工頻和高頻放電。工頻放電時，陰、陽極以工頻交替變化，其放電特性與直流放電有類似之處。高頻放電時，電子仍是從電場取得能量的主要粒子。高頻電場使電子往復運動，在此過程中，電子與分子碰撞並把能量傳給分子，使氣體溫度升高，或產生激發、離解與電離現象。碰撞後的電子運動變為無規律的，在電場作用下又按照電場力的方向加速，這樣不斷地把能量從電場傳給氣體。在高頻放電中，每單位體積氣體中輸入功率的平均值圴為：
電漿發生器式中n為電子密度；e為電子電荷；E為高頻電場強度的幅值;m為電子質量;v為碰撞頻率；ω為外加電場的頻率。
電漿發生器的種類
在科學技術和工業領域套用較多的發生器有電弧電漿發生器（又稱電漿噴槍、電弧加熱器）、工頻電弧電漿發生器、高頻感應電漿發生器、低氣壓電漿發生器、燃燒電漿發生器五類。最典型的為電弧、高頻感應、低氣壓電漿發生器三類。它們的放電特性分別屬於弧光放電、高頻感應弧光放電和輝光放電等類型。
電弧電漿發生器 又稱電弧電漿炬，或稱電漿噴槍，有時也稱電弧加熱器。它是一種能夠產生定向"低溫"（約2000～20000開）電漿射流的放電裝置，已在電漿化工、冶金、噴塗、噴焊、機械加工和氣動熱模擬實驗等領域中得到廣泛套用。通過陰、陽極之間的弧光放電，可產生自由燃燒、不受約束的電弧，稱為自由電弧，它的溫度較低（約5000～6000開），弧柱較粗。當電極間的電弧受到外界氣流、發生器器壁、外磁場或水流的壓縮，分別造成氣穩定弧（圖2a）、壁穩定弧(圖2b)、磁穩定弧（圖2c）或水穩定弧(圖2d)，這時弧柱變細，溫度增高（約10000開）,這類電弧稱為壓縮電弧。無論哪種壓縮方式，其物理本質都是設法冷卻弧柱邊界，使被冷卻部分導電性降低，迫使電弧只能通過中心狹窄通道，形成壓縮弧。
圖2 壓縮電弧電弧電漿炬主要由一個陰極(陽極用工件代替)或陰、陽兩極，一個放電室以及電漿工作氣供給系統三部分組成。電漿炬按電弧電漿的形式可分成非轉移弧炬和轉移弧炬。非轉移弧炬(圖3a)中,陽極兼作炬的噴嘴;而在轉移弧炬（圖3b）中，陽極是指電弧離開炬轉移到的被加工工件。當然也有兼備轉移弧和非轉移弧的聯合式電漿炬（圖3c）。
電弧電漿炬由於陰極損耗，必然使電漿中混入陰極材料。根據不同的工程需要，可選用損耗程度不同的材料作陰極。如要陰極損耗儘可能小，一般採用難熔材料，但具體選擇材料時應考慮到所使用的工作氣種類。如工作氣為氬、 氮、氫-氮、氫-氬時，常用鈰-鎢或釷－鎢作陰極；工作氣為空氣或純氧時，可用鋯或水冷銅作陰極。
圖3 電漿弧的形式工業上套用的電弧電漿炬的主要技術指標是功率、效率和連續使用壽命。一般其輸出功率範圍為10～10瓦,效率較高(約為50%～90%)，使用壽命受電極壽命限制。由於電極受活性工作氣（氧、氯、空氣）的侵蝕,炬的連續壽命一般不超過200小時；備有補充電極的電弧電漿炬，壽命可達數百小時。目前製造新型的、可在高壓強（≤1.01×10帕）和低壓強 (≤1.33帕)下工作的電弧電漿炬以及三相大功率電弧電漿炬的條件已基本成熟。電漿射流溫度範圍約在3700～25000開（取決於工作氣種類和功率等因素）,射流速度範圍為1～10米/秒。
高頻感應電漿發生器 又稱高頻電漿炬，或稱射頻電漿炬。它利用無電極的感應耦合，把高頻電源的能量輸入到連續的氣流中進行高頻放電。高頻電漿發生器及其套用工藝有以下新特點：
①只有線圈，沒有電極，故無電極損耗問題。發生器能產生極純淨的電漿，連續使用壽命取決於高頻電源的電真空器件壽命，一般較長，約為2000～3000小時。在電漿高溫下，由於參加反應的物質不存在被電極材料污染的問題,故可用來煉製高純度難熔材料,如熔制藍寶石、無水石英，拉制單晶、光導纖維、煉製鈮、鉭、海綿鈦等。
②高頻電漿流速較低（約0～10米/秒），弧柱直徑較大。近年來，已廣泛套用於實驗室，便於作大量電漿過程試驗。工業上製備金屬氧化物、氮化物、碳化物或冶鍊金屬時，反應物在高溫區停留時間長，使氣相反應很充分。
根據電源與電漿耦合的方式不同，高頻電漿炬可分為：電感耦合型(圖4a)、電容耦合型(圖4b)、微波耦合型（圖4c）和火焰型(圖4d)。高頻電漿炬由三部分組成：高頻電源、放電室、電漿工作氣供給系統。後者除了供軸向工作氣外,還像電弧電漿炬氣穩弧一樣,切向供入鏇轉氣流以冷卻並保護放電室壁(通常用石英或耐熱性較差的材料)。
圖4 高頻電漿炬示意圖參考書目
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B．格羅斯等著，過增元、傅維標譯：，科學出版社，北京，1980. (B.Gross，B.Grycz and K.Miklossy，Plasma Technology,lliffe Books Press, London, 1968.)
C.B德列斯文主編，唐福林、陳允明、毛斌澤：，科學出版社，北京，1980。
金佑民、樊友三編著，吳承康審閱：，清華大學出版社，北京，1984。
電漿發生器 