單縫衍射

單縫衍射

單縫衍射是光在傳播過程中遇到障礙物,光波會繞過障礙物繼續傳播的一種現象。如果波長與縫、孔或障礙物尺寸相當或者更大時,衍射現象最明顯。菲涅耳在惠更斯原理基礎上加以補充,給出了關於位相和振幅的定量描述,提出子波相干疊加的概念.由同相面AB發出的子波到P點的光程差,僅僅產生在由AB面轉向BC面的路程之間.依此類推,當m=2k (k=1,2,3… )時,即m為偶數時,屏上衍射光線會聚點出現暗紋.屏上P點的振動就是這個半波帶在該點引起的振動的合成,於是屏上出現亮點,即呈現明紋.

主要原理

如果波長與障礙物相當,衍射現象最明顯.

一,光的衍射,惠更斯—菲涅爾原理

惠更斯原理----介質中波動傳播到的各點,都可看成是發射子波的新波源,在以後的任何時刻,這些子波的包跡就是新的波陣面.

惠更斯原理只能定性解釋波的衍射現象,不能給出波的強度,不能解釋衍射現象中明暗相間條紋的形成.

菲涅耳在惠更斯原理基礎上加以補充,給出了關於位相和振幅的定量描述,提出子波相干疊加的概念.

波在前進過程中引起前方P點的總振動,為面 S 上各面元 dS 所產生子波在 該點引起分振動的迭加.

與 有關.

這樣就說明子波為什麼不會向後退.

面元 dS 所產生的子波在 P 點引起光振動的振幅:

當 =0時,

最大.

當 時

從同一波面上各點發出的子波,在傳播到空間某一點時,各個子波之間也可以互相迭加而產生干涉現象.

這個經菲涅爾發展的惠更斯原理稱為惠更斯—菲涅耳原理

2.夫琅禾費單縫衍射 ----平行光的衍射

計算比較簡單.

光源—衍射孔—接收屏距離為無限遠.

觀察比較方便,但定量計算卻很複雜.

1.菲涅耳衍射----發散光的衍射

光源—衍射孔—接收屏距離為有限遠.

1.菲涅耳與夫琅禾費衍射

二,夫琅禾費單縫衍射

當衍射角 =0時,所有衍射光線從縫面AB到會聚點0都經歷了相同的光程,因而它是同位相的振動.

在O點合振動的振幅等於所有這些衍射線在該點引起的振動振幅之和,振幅最大,強度最大.

2.夫琅禾費單縫衍射

O點呈現明紋,因處於屏中央,稱為中央明紋.

設一束衍射光會聚在在螢幕上某點 P ,它距螢幕中心 o 點為 x,對應該點的衍射角為 .

單縫面上其它各點發出的子波光線的光程差都比AC小.

在其它位置:

過B點作這束光的同相面BC,

由同相面AB發出的子波到P點的光程差,僅僅產生在由AB面轉向BC面的路程之間.

A點發出的子波比B點發出的子波多走了AC=asin 的光程.

每個完整的半波帶稱為菲涅爾半波帶.

菲涅爾半波帶法:

用 / 2 分割 ,過等分點作 BC 的平行線(實際上是平面),等分點將 AB 等分----將單縫分割成數個半波帶.

特點: 這些波帶的面積相等,可以認為各個波帶上的子波數目彼此相等(即光強是一樣的).

每個波帶上下邊緣發出的子波在P點光程差恰好為 /2,對應的位相差為 .

菲涅爾數:單縫波面被分成完整的波帶數目.它滿足:

若單縫縫寬a,入射光波長 為定值,波面能被分成幾個波帶,便完全由衍射角 決定.

若m=2,單縫面,被分成兩個半波帶,這兩個半波帶大小相等,可以認為它們各自具同樣數量發射子波的點.每個波帶上對應點發出的子波會聚到P點,光程差恰好為 /2,相互干涉抵消.此時P點為暗紋極小值處.

依此類推,當m=2k (k=1,2,3… )時,即m為偶數時,屏上衍射光線會聚點出現暗紋.

如果對應於某個衍射角 ,單縫波面AB被分成奇數個半波帶,

分割成偶數個半波帶,

分割成奇數個半波帶,

P 點為暗紋.

P 點為明紋.

結論:

波面AB

按照上面的討論,其中的偶數個半波帶在會聚點P處產生的振動互相抵消,剩下一個半波帶的振動沒有被抵消.

屏上P點的振動就是這個半波帶在該點引起的振動的合成,於是屏上出現亮點,即呈現明紋.

減弱

加強

1.加強減弱條件

2.明紋,暗紋位置

暗紋

明紋

分割成偶數個半波帶,

分割成奇數個半波帶,

P 點為暗紋.

P 點為明紋.

波面AB

討論:

(1)暗紋位置

兩條,對稱分布螢幕中央兩側.

其它各級暗紋也兩條,對稱分布.

(2) 明紋位置

兩條,對稱分布螢幕中央兩側.

其它各級明紋也兩條,對稱分布.

3.中央明紋寬度

中央明紋寬度:兩個一級暗紋間距.

它滿足條件

4.相鄰條紋間距

相鄰暗紋間距

相鄰明紋間距

除中央明紋以外,衍射條紋平行等距.其它各級明條紋的寬度為中央明條紋寬度的一半.

1).

衍射現象明顯.

衍射現象不明顯.

2).

由微分式 看出縫越窄( a 越小),條紋

分散的越開,衍射現象越明顯;反之,條紋向中央靠攏.

當縫寬比波長大很多時,形成單一的明條紋,這就是透鏡所形成線光源的象.顯示了光的直線傳播的性質.

幾何光學是 波動光學在

時的極限情況

結論

特點

主極大

具有相同θ角的屏上部位具有相同的光強,因而屏上的衍射圖樣是一些相互平行的條紋,他們都平行於狹縫。對於θ=0的地方,各衍射光線之間由於沒有光程差而相干加強,因而此處光強最大。最大光強與狹縫寬度的平方成正比,最大光強又稱為主極大或零級衍射斑。

次級大

除了中央主極大外,屏上光強分布還有次級大存在。次級大的位置可同過計算結果為:

α =±1.43π,±2.46π,±3.47π,...

通常把次級大的位置近似表示為

asinθ =±(2k+1)λ / 2 (k = 1,2,3,...)

這些次級大又稱為 高級衍射斑 。

高級衍射斑的強度比中央零級衍射斑的強度小的多。

暗紋位置

暗紋位置滿足關係

asinθ =±kλ(k=1,2,...)

明紋的角寬度

規定相鄰暗紋的角距離為其間明紋的角寬度,即相鄰暗紋間的區域為對應明紋範圍,中央主極大的 半角寬度為

Δθ =λ/a

不難得到各次級大的寬度均相等,均等於中央主極大的半寬度。

相關詞條

相關搜尋

熱門詞條

聯絡我們