1、定義
磁雷諾數（Magnetic Reynolds Number），來自於雷諾數的定義。不同的是，雷諾數表征的是普通流體的動力學特徵，而磁雷諾數表征的是磁流體的動力學特徵。根據理想的磁流體力學方程組，經過一系列的計算、簡化，我們可以得到：αB/αt=□×(u×B)+η■B
其中α代表偏微分算符，B代表磁流體中的磁場矢量，□代表對空間的全微分算符，×代表線性代數中的叉乘，u是磁流體的流速，η是磁粘滯係數，■是拉普拉斯算符。
上面的公式中，右邊第一項代表磁場的凍結項，右邊的第二項代表磁場的擴散項。用第一項芻議第二項，就得到了磁雷諾數Rm，簡單計算就可以得到：
Rm=uL0/η
其中u是磁流體的特徵速度，L0是磁流體的特徵長度，η是磁粘滯係數。
磁雷諾數表征了在磁流體的演化過程中，磁場耗散與凍結之間的比例關係。磁雷諾數越大，磁場的凍結效應越明顯；磁雷諾數越小，磁場的耗散作用就越大。
2、小磁雷諾數的情況及套用
2.1、小磁雷諾數
小磁雷諾數是指磁雷諾數十分小的情況（遠小於1）.這時候，等式右邊的第二項遠大於第一項，磁流體中的磁場耗散效應明顯，磁場凍結效應可以忽略。所謂磁場耗散效應，是指隨著時間的推移，磁場會在空間上發生擴散，經過一定的時間後，磁場的原始結構就會遭到徹底破壞，磁場位形被徹底打亂。
2.2、小磁雷諾數的套用
太陽日冕內的電漿可以近似認為是磁流體。它所對應的磁雷諾數很大。根據觀測，太陽耀斑的特徵時間約為100-3600S，而特徵長度只有0-60m。這表明，耀斑產生的日冕內的電漿，是充分碰撞的電漿。根據耀斑產生的特徵時間和特徵長度，就可以計算出日冕內的磁雷諾數是很大的。3、大磁雷諾數的情況及套用
3.1、大磁雷諾數
與小磁雷諾數的情況正好相反，如果上面的公式第一項遠遠大於第二項，那么磁雷諾數就會遠大於一。這個時候，磁場的凍結效應就會比耗散效應明顯的多，磁場的行為主要由磁凍結主導。所謂的磁凍結，就是指，在磁雷諾數很小的情況下，磁場基本隨著磁流體運動，磁力線基本與流場的流線保持平行。如果流場發生變化，那么，磁場分布也會在十分短的時間內發生相應的變化。這在平常看起來，似乎不可思議，但是，理論計算和實際觀測，都證實了磁凍結效應的存在。
3.2、大磁雷諾數的套用
我們所研究的從太陽日冕到地球磁層的廣泛空間中，大磁雷諾數出現的情況比小磁雷諾數出現的情況多得多。很多情況下，我們都使用大磁雷諾數也就是磁凍結效應進行科學分析。由於衛星只能觀測到太陽表面視向磁場的大小，而不能觀測到三維空間中另外兩個磁場分量的大小。因此，這種情況給我們的研究帶來了很多不變。於是，人們利用磁凍結的假設以及磁流體力學模型，發展出了很多磁場外推的模型（如CSSS模型等）。根據這些模型，我們不僅可以根據衛星數據推斷出太陽表面的矢量磁場的情況，還可以得到從太陽一直向外延伸的所有的磁場分布情況。一直到今天，這些外推的結果，與我們的間接觀測都能很好的吻合。在觀測手段有限的今天，磁場外推給我們推測太陽磁流體力學演化特徵、分析日冕物質拋射等太陽爆發行為，帶來了很大的方便。
